窄帶有機光電探測器的優化設計

窄帶有機光電探測器的優化設計

LUO Guo-ping

【摘 要】針對基于無機材料的光電探測器需要借助濾光器或棱鏡耦合實現窄帶響

應,提出了一種通過有機材料制備窄帶光電探測器并提高吸收峰值和降低半高全寬

的方法和結構.該器件由分布布拉格反射器和有機光電二極管構成.有機光電二極管

的頂電極和底電極之間構成光學微腔.采用傳輸矩陣法,詳細分析了分布布拉格反射

器的中心波長、有機光電二極管透明頂電極和光敏感層的厚度對有機光電探測器吸

收性能的影響.研究結果表明,Tamm等離激元共振波長接近光敏感層的光學帶隙時,

可獲得半高全寬小于20 nm的窄帶響應,并且吸收峰值在70％以上.基于

PTB7:PC71 BM和PTB7-Th:IEICO-4F的有機光電探測器分別可用于探測紅光和

近紅外光.該研究從基本物理機制出發,結合材料和器件結構可將有機光電探測器的

響應窗口從可見光拓展至近紅外光.

【期刊名稱】《發光學報》

【年(卷),期】2019(040)002

【總頁數】7頁(P224-230)

【關鍵詞】光電探測器;有機光電二極管;窄帶響應;Tamm等離激元

【作 者】LUO Guo-ping

【作者單位】

【正文語種】中 文

【中圖分類】TN202

1 引 言

有機共軛聚合物及共軛小分子作為新興光電子材料，可通過溶液加工、真空蒸鍍和

噴墨打印等方法制備大面積及柔性光電器件[1]。到目前為止,已成功地發展出有機

發光二極管[2]、有機場效應晶體管[3]、有機光伏器件[4]、有機存儲器[5]和有機

傳感器[6]等。部分有機光電器件已經得到規模應用。就光電探測應用而言，有機

半導體材料具有非常大的潛力和吸引力。有機半導體的光譜響應范圍十分寬，可覆

蓋從紫外到近紅外波段。有機光電探測器一般采用有機光電二極管(OPD)結構[7]，

是一種直接將光信號轉化成電信號的器件，有望在光通信和圖像傳感[8]、遠程控

制[9]、環境監控[10]等領域取得應用。相比于傳統的基于無機半導體的光電探測

器，有機光電探測器在材料選擇和器件制備方面具有更大的優勢，因此近年來有機

光電探測器備受關注。

光電探測器根據其光譜響應帶寬的不同可分為寬帶或窄帶。通常而言，寬帶光電探

測器需要盡可能拓展光譜響應范圍，主要應用于弱光條件下的多色探測。過去幾年，

研究者在寬帶有機光電探測器方面作了大量的研究。Gong與曹鏞教授等合作，使

用窄帶隙聚合物 PDDTT與PC61BM 共混物作為光敏感層，制備了響應范圍為

300～1 450 nm的寬帶有機光電探測器[11]。馬東閣教授團隊成功地開發出了在

300～1 000 nm區域寬光譜響應的有機光電探測器，且器件的探測率達到1012

Jones量級，外量子效率超過40%[12]。對于窄帶光電探測器，也有許多應用領

域，如全彩色成像、圖像傳感陣列[13]、生物傳感[14]等?；跓o機材料的窄帶光

電探測器需要用濾光片或棱鏡進行耦合，這種方法增加了設計的復雜性，限制了顏

色辨別的質量。而窄帶有機光電探測器可通過材料設計、器件結構創新和調控器件

的光電場等方法制備[15]。Guo等采用PVK∶ZnO的納米復合材料制備了紫外光

電探測器，室溫下在360 nm的比探測率高達3.4×1015 Jones[16]。Sung等合

成了一種新的菲并[110,9,8-cdefg]咔唑-噻吩單元的給體-給體共聚物(PP-Th)，制

備了吸收峰在510 nm、半高全寬為98 nm的綠光有機光電探測器，并且優化后

的器件擁有2 nA·cm-2的暗電流和高達1.42×1012 Jones的比探測率[17]。

Armin等使用2 μm厚的PCDTBT∶PC71BM和DPP-DTT∶PC71BM制成了半

高全寬小于100 nm、比探測率～1012 Jones的紅光和近紅外有機光電探測器

[18]。盡管使用微米級別的光敏感層，通過調控器件內量子效率的方法能制備紅光

和近紅外光窄帶光電探測器，但是其外量子效率會隨著光敏感層厚度的增加而減小，

這是因為厚度的增加意味著光生載流子在光敏感層的傳輸時間會增加，進而其復合

幾率增加，最終使光電轉化效率降低，這對探測器是很不利的。

本文提出了一種通過調控Tamm等離激元以實現窄帶有機光電探測器的方法和結

構。該結構由分布布拉格反射器(DBR)和OPD構成，入射光從DBR一側入射時，

可以在OPD的光敏感層形成光學共振，增強本體異質結的光吸收。當共振波長接

近光敏感層的光學帶隙時，有望獲得半高全寬小于20 nm的窄帶響應,且吸收峰值

保持在70%以上?；?/span>PTB7∶PC71BM和PTB7-Th∶IEICO-4F的有機光電探測

器分別可用于紅光和近紅外光探測。

2 模型結構和理論

圖1(a)為窄帶有機光電探測器的結構模型示意圖，該結構由DBR和OPD兩部分

構成。DBR分別由折射率為na=2.08的TiO2和折射率為nb=1.44的SiO2交替

組成。通過調整TiO2和SiO2的厚度(分別為da和db)可以控制DBR的中心波長

(λ0)，它們之間滿足的關系為λ0/4=na×da=nb×db，與DBR相連接的是OPD

的透明頂電極(20～40 nm的Ag)，PCDTBT和PC71BM組成的本體異質結為

OPD的光敏感層，MoO3為空穴傳輸層，PFN為電子傳輸層，100 nm的Ag為

OPD的底電極。圖1(b)為窄帶有機光電探測器在光照下的工作原理示意圖。光敏

感層吸收入射光后形成激子，激子經過擴散和分離形成自由載流子，其中電子傳輸

到PFN/Ag電極，空穴傳輸到Ag/MoO3電極。

圖1 窄帶有機光電探測器示意圖。(a)器件結構;(b)工作原理。Fig.1 Schematic of

narrowband organic photodetector. (a) Device architecture. (b) Working

principle.

有機光電探測器可看作是由m層薄膜構成的光學系統，采用傳輸矩陣法[19]可以

計算出其反射和透射譜。根據能量守恒，也可以得到吸收光譜。Tamm等離激元

的概念是在2005年由Kavokin等提出的，具有局域場增強效應[20]。2007年，

Kalittevski等分析了DBR和金屬界面激發的Tamm等離激元[21]。在DBR-金屬

結構中，Tamm等離激元與反射譜中帶隙范圍內尖銳的反射凹峰相對應，如圖2

所示。不同于表面等離激元，Tamm等離激元在垂直于金屬層的方向上傳播，如

果在傳播方向上增加高反射率層，那么很容易在其中形成光學微腔。對于圖1(a)

所示DBR-OPD結構，OPD的透明頂電極和底電極之間形成光學微腔，電磁場在

其中來回傳播。從圖2也可以看到DBR-OPD結構的反射譜有兩個反射凹峰。其

中一個反射凹峰作為有機光電探測器的響應窗口，進而實現窄帶響應。

圖2 DBR-OPD結構的反射光譜(綠色方塊)和光敏感層的吸收光譜(紅色菱形)，為

了比較也給出了DBR-Ag結構的反射光譜(藍色圓)。Fig.2 Reflection spectrum

of the DBR-OPD architecture (green square) and the absorption spectrum

of the photoactive layer(red diamond). For comparison，the reflection of

DBR-Ag(blue circle) is also given.

DBR-OPD結構激發的耦合Tamm等離激元共振[22]用方程表述如下:

[1-(rDBRre2iφDBR)-1][1-(rBotre2iφBot)-1)]=

(1)

其中rDBR和φDBR分別表示DBR的反射系數和相移，t和r分別表示透明頂電

極的透射系數和反射系數，rBot和φBot分別表示底電極的反射系數和相移。反

射系數和透射系數可通過傳輸矩陣法計算。

實現窄帶響應的一種策略是將光敏感層放置在光學微腔[23]中，探測器的半高全寬

由微腔的光學特性所控制。吸收較弱的光敏感層是較好的選擇，由于可以不斷吸收

光學微腔中來回反射的共振光子，有利于獲得較高的光學品質因子。

光學微腔可以用有效厚度去描述，即

(2)

其中d和neff分別為光敏感層的厚度和有效折射率，|φTop|為DBR和透明頂電

極的相移，|φBot|為底電極的相移。當滿足neffdeff=m×λm/2(m為整數)時，將

會出現Tamm共振模式。求解得到共振波長(λm)，即

(3)

采用傳輸矩陣法，計算得到電場強度在整個器件中的分布情況，如圖3所示。我

們可以看到，由于光學微腔效應，Tamm共振模式發生了明顯的相移，在透明頂

電極的兩邊形成了兩個耦合Tamm共振。兩個Tamm共振都在光敏感層中有極大

值。波長較短的Tamm共振出現在光敏感層的光學帶隙之內，可以顯著提高光敏

感層的吸收效率。下文所說的共振模式指的是波長較短的Tamm共振。

圖3 光電場強度在DBR-OPD結構中的分布Fig.3 Optoelectrical filed intensity

distribution in the DBR-OPD architecture

3 結果與討論

由公式(3)可知，Tamm等離激元的共振波長取決于DBR和透明頂電極的相移、

光敏感層的厚度和有效折射率以及底電極的相移。光從DBR一側入射時，經過透

明頂電極再傳輸到光敏感層。因此，在討論DBR-OPD結構對光敏感層吸收性能

的影響時，著重考慮DBR、透明頂電極和光敏感層的參數對器件性能的影響。

3.1 DBR中心波長的影響

DBR具有在禁帶的高反特性和在通帶的高透特性。對于DBR-Ag結構，Tamm等

離激元共振出現在DBR的一階禁帶內。PCDTBT∶PC71BM的吸收峰位于576

nm，光學帶隙為660 nm。在其他因素不變的情況下，通過調整DBR的中心波長，

可以使Tamm等離激元共振波長在較大范圍內進行調節。圖4給出了3種不同

DBR中心波長所對應的光敏感層吸收光譜。DBR中心波長為520 nm時，共振波

長為581 nm，出現在PCDTBT∶PC71BM吸收峰附近。盡管吸收峰值高達

82.5%，但是光學微腔的作用并不明顯，半高全寬也較大，為38 nm。而當DBR

中心波長為640 nm時，將共振波長紅移至PCDTBT∶PC71BM的光學帶隙。光

學微腔效應大幅提高了光敏感層的吸收，并且形成十分尖銳的凸峰，吸收峰值為

76.7%，半高全寬僅為17 nm。盡管提高DBR中心波長至680 nm會進一步降低

半高全寬(13 nm)，但由于此時共振波長為682 nm，大于PCDTBT∶PC71BM的

光學帶隙，光敏感層的吸收系數非常小，會造成吸收峰值下降，并且不能有效地將

其他波段的吸收抑制在半高以下。

圖4 不同DBR中心波長光敏感層的吸收光譜Fig.4 Absorption spectra of

photoactive layer with different DBR center wavelengths

圖5給出的是DBR中心波長與共振波長、半高全寬以及吸收峰值之間的關系。共

振波長與DBR中心波長近似成線性關系。使DBR中心波長紅移可降低半高全寬。

隨著DBR中心波長的增大，吸收峰值呈下降的趨勢。通過調整DBR的中心波長

使Tamm等離激元共振波長出現在光敏感層的光學帶隙，有利于獲得比較大的吸

收峰值和較小的半高全寬。

圖5 DBR中心波長與共振波長、半高全寬和吸收峰值的關系。Fig.5 Relations

between the DBR center wavelengths and resonant wavelength, FHWM

and peak absorption.

3.2 透明頂電極厚度的影響

透明頂電極(Ag薄膜)的厚度直接影響其反射系數和透射系數。對于DBR-OPD結

構，頂電極和底電極之間構成光學微腔。因此，通過調節Ag薄膜的厚度，使

DBR-OPD中出現共振模式，可以有效地實現窄帶響應。圖6是光敏感層的吸收隨

Ag薄膜厚度變化的分布圖。當Ag薄膜厚度小于20 nm時，盡管能激發出

Tamm等離激元共振，但不能有效抑制響應窗口外(特別是400～500 nm)的光吸

收。隨著Ag薄膜厚度的增加，共振波長略微發生紅移，并且會降低光敏感層的吸

收。采用25～40 nm的Ag薄膜作為透明頂電極可確保窄帶響應有機光電探測器

的吸收峰值在70%以上。同時，可以較好地抑制響應窗口之外的光吸收。因此，

在具體的結構設計中可先固定Ag薄膜的厚度在25～40 nm，然后通過調節DBR

中心波長以獲得窄帶響應，再微調Ag薄膜厚度以實現較大吸收峰值。

圖6 光敏感層光吸收隨透明頂電極厚度變化的分布圖Fig.6 Absorption of

photoactive layer profiles when varying the transparent top contact

thickness

3.3 光敏感層厚度的影響

光敏感層厚度的變化對光學微腔具有明顯的調節作用。|φTop|和|φBot|不變時，

對于同一階共振模式，共振波長近似與光敏感層厚度成線性關系。從圖7可以看

到，一階、二階和三階共振模式所對應的光敏感層厚度分別在100,275,460 nm

附近。常規寬帶響應有機光電探測器所采用的厚度約為100 nm。增加光敏感層的

厚度通常能夠降低有機光電探測器的暗電流，進而提高比探測率。另一方面，增加

光敏感層的厚度也會增大載流子的復合損耗，降低外量子效率。綜合考慮暗電流和

外量子效率，基于PCDTBT∶PC71BM的有機光電探測器可選取二階共振模式，

光敏感層的厚度約為275 nm。

圖7 光敏感層的吸收隨厚度變化的關系Fig.7 Absorption for varying

photoactive layer thickness

3.4 紅光和近紅外窄帶有機光電探測器

由上述分析結果可知，通過調控DBR的中心波長、透明頂電極和光敏感層的厚度，

可以使Tamm等離激元共振出現在光敏感層的光學帶隙，有望獲得小于20 nm

的半高全寬，并保持較大的吸收峰值。窄帶隙聚合物給體和受體的出現，豐富了有

機光探測器的材料選擇。同時，也可將響應窗口從可見光波段延伸至近紅外波段。

PTB7和PTB7-Th是高性能的窄帶隙聚合物給體材料，IEICO-4F是窄帶隙小分子

受體材料。采用PTB7∶PC71BM(1%∶1.5%)[24]和PTB7-Th∶IEICO-

4F(1%∶1.5%)[25]制備的聚合物太陽電池都呈現出十分優異的光電性能，本文進

一步探索了兩者用于窄帶有機光電探測器的潛能。圖8給出了

PTB7∶PC71BM(1%∶1.5%)和PTB7-Th∶IEICO-4F(1%∶1.5%)的消光系數。模

擬結果表明，基于PTB7∶PC71BM和PTB7-Th∶IEICO-4F分別可用于制備紅光

和近紅外光有機光電探測器，器件光敏感層的吸收光譜如圖9所示。部分性能參

數總結于表1。紅光和近紅外光有機光電探測器的最大吸收波長分別為744 nm和

971 nm，半高全寬分別為13 nm和19 nm。

圖8 PTB7∶PC71BM和PTB7-Th∶IEICO-4F的消光系數Fig.8 Extinction

coefficients of PTB7∶PC71BM and PTB7-Th∶IEICO-4F

表1 窄帶有機光探測器的結構和性能參數Tab.1 Device structures and

performances of narrowband organic

photodetectorsBHJAg/nmλ0/nmλm/nmFWHM /nmPeak

Abs/%PCDTBT∶PC71BM256406721674.4PTB7∶PC71BM3.7P

TB7-Th∶IEICO-4F359309711969.9

圖9 紅光和近紅外窄帶有機光電探測器的吸收光譜Fig.9 Absorption spectra of

the red and NIR narrowband organic photodetectors

4 結 論

本文提出了一種通過Tamm等離激元的光學微腔以提高有機光電探測器光敏感層

的光吸收、獲得半高全寬小于20 nm的方法和器件結構，并采用傳輸矩陣法分析

了窄帶有機光電探測器的響應特性。分析表明，通過調控DBR的中心波長、透明

頂電極的厚度和光敏感層的厚度，可以有效地調控器件中的光電場分布。Tamm

等離激元共振出現在光敏感層的光學帶隙附近時，能夠獲得半高全寬小于20 nm

的窄帶響應，并保持70%以上的吸收峰值。采用PTB7∶PC71BM和PTB7-

Th∶IEICO-4F的光敏感層有望用于制備紅光和近紅外光窄帶有機光電探測器。本

文提出的綜合材料和器件光學工程的方法，為制備窄帶有機光電探測器提供了一種

新的思路。

參 考 文 獻：

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